这篇《 粘滞阻力、布朗运动、爱因斯坦 》里面有几个细节，可能不清楚。我再多解释下。 假设液体中悬浮着半径为R的粒子群，数密度为 n (数密度就是单位体积的粒子个数），其产生的压强根据理想气体的压强公式是： $p = n k_B T$ 实验中，这些球粒可以算是宏观物体了，显微镜能看到。读者可能问，液体中悬浮着的小球粒怎么用理想气体方程，这得写另外一篇才能解释，物理直觉应该就是如此---独立的小球群做热运动。如果数密度在 x 方向是变化的，那么不同地点的压强也就不同。考虑横截面积为 A 厚度 为 $\Delta x$ 的一块，它上面的总压力是 $F_A = A\ = A \Delta x \frac{dp}{dx}$ 这块流体内的球粒数量为 $n A \Delta x$, 因此，单个球粒上的平均受力为 $F = A \Delta x \frac{dp}{dx}/( n A \Delta x) = \frac{k_B T }{n} \frac{dn}{dx}$ 在一个外力场下，球粒在力方向运动终极速度为 v，方向为力的方向，则单位面积、单位时间流过的球粒数量（流量）为 $J_e = n\ v$ 如果系统处于平衡，那么力的方向粒子密度大，粒子从密度高处向低处扩散的流量 $ D \frac{dn}{dx}$ 与粒子漂移流量平衡，因此 $ D \frac{dn}{dx} = n \ v$ 但根据 STOKES 公式，球粒受到的粘滞阻力是 $6 \pi \eta R v$, 因此（看看力的平衡关系） $ \frac{k_B }{n} \frac{dn}{dx} = 6\pi \eta R \ v$ 上面两个方程解出： $D=\frac{k_B T}{6\pi\eta R}$ 具体实验中，外力可以就是重力。但注意，外力（悬浮颗粒的重力）并不在上面的公式中出现，这是因为理想气体的压强与粒子的质量无关，而STOKES的粘滞阻力也与球的质量无关。这样，从测量D，就可以算出玻尔兹曼常数，也就能确定 AVOGADARO 常数了。 1926年，用爱因斯坦上面这个方程实验确定 Avogadro 常数 获得了诺贝尔奖。令人惊奇的是，上面似乎不是那么严谨地推导论证得出的公式相当精确，实验得出 Avogadro 常数 误差相当小。 Jean Baptiste Perrin https://www.nobelprize.org/nobel_prizes/physics/laureates/1926/perrin-facts.html http://advlabs.aapt.org/bfy/files/AJPBrownianPaper.pdf Perrin used several approaches in determining Avogadro’s number,7 including direct measurements of the mean square displacement and application of Einstein’s equation. :
I-V characteristics and differential conductance fluctuations of Au nanowires https://arxiv.org/pdf/physics/0106027.pdf we follow the work of Yue et. al.71 by assuming a strong interaction and write the renormalized transmission coefficient as5
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